Магнітною сприйнятливістю, величина, що характеризує зв'язок намагніченості речовини з магнітним полем в цій речовині. М. в. в статич. полях дорівнює відношенню намагніченості речовини М до напруженості Н намагнічує поле: ; - величина безрозмірна. М. в., Розрахована на 1 кг (або 1 г) речовини, наз. питомої ( , Де р - щільність речовини), а М. в. одного благаючи - молярною (або атомної): , Де т - молекулярна маса речовини. З магнітною проникністю . в. в статич. полях (статич. М. в.) пов'язана співвідношеннями: (В од. СГС), (В од. СІ). М. в. може бути як позитивною, так і негативною. Негативною М. в. мають Діамагнетик (ДМ), вони намагнічуються проти поля; позитивною - парамагнетики (ПМ) і ферромагнетики (ФМ), вони намагнічуються по полю. М. в. ДМ і ПМ мала в абс. величиною , Вона слабо залежить від Н і то лише в області дуже сильних полів (і низьких темп-р). Значення М. в. см. в табл.

Атомна (молярна) магнітна сприйнятливість деяких діамагнетіков і парамагнетиків (при нормальних умовах) *

* Дані наведені для СГС системи одиниць .

М. в. досягає особливо великих значень в ФМ (від дек. десятків до багатьох тис. одиниць), причому ома дуже сильно і складним чином залежить від Н. Тому для ФМ вводять диференціальну М. в. , К-раю характеризує залежність М (Н) в кожній точці кривої намагничивания . При H = 0 ФМ не дорівнює нулю, а має значення , Її зв. початкової М. в. Зі збільшенням Я М. в. ФМ росте, досягаючи максимуму на крутому ділянці кривої намагнічування (в області Баркгаузена ефекту ), І потім знову зменшується. При дуже високих значеннях Я (або при темп-pax, не надто близьких до Кюрі точці М. в. ФМ стає настільки ж незначною, як і звичайних парамагнетиков (область пара-процесу). вид кривої (Крива Столєтова, рис.) Обумовлений складним механізмом намагничивания ФМ. типові значення і : для і , для і , Для сплаву пермаллой (50% Fe, 50% Ni) і (В норм. Умовах). Поряд з вводять також оборотну М. в. , Причому істотно, що зміна поля має відбуватися в бік його зменшення від поч. значення . завжди . різниця і , Що досягає максимуму поблизу значень (Нс - коерцитивної сила ), Може бути прийнята за міру незворотності процесів намагнічування і розмагнічування (міру гистерезиса магнітного ).

Крива залежності диференціальної магн. сприйнятливості ХД ферромагнетиков від напруженості намагніченого поля H (крива А. Г. Столєтова, 1872).

М. в., Як правило, істотно залежить від темп-ри (виключення складають більшість ДМ та деякі ПМ - лужні і частково лужноземельні і ін. Метали, см. парамагнетизм ). М. в. ПМ зменшується з температурою, слідуючи Кюрі, закону або Кюрі - Вейса закону . В ФМ М. в. з ростом темп-ри збільшується, досягаючи різкого максимуму поблизу точки Кюрі . М. в. антиферромагнетиков збільшується з ростом темп-ри до Нееля точки , А потім падає за законом Кюрі - Вейса.

В змін. магн. полях (синусоїдальних) М. ст.- комплексна величина (див. магнітна проникність ). М. в. анізотропних тіл (ферроферрімагнеті-ков) - тензор .М. в. ФМ залежить від частоти змін. магн. поля. Цю залежність вивчає магн. спектроскопія.

Літ .: Вонсовський С. В., Магнетизм, М., 1971; Бозорт Р., феромагнетизм , Пров. з англ., М., 1956; Таблиці фізичних величин, М., 1976. С. В. Вонсовський.

покажчик >>